Автор Анна Евкова
Преподаватель который помогает студентам и школьникам в учёбе.

Колебания в линиях без потерь

Содержание:

Колебания в линиях без потерь:

Любая реальная линия всегда обладает потерями. Однако на практике во многих случаях применяются очень короткие линии, собственное затухание которых составляет тысячные доли децибел, а длина их Колебания в линиях без потерь

В подобных линиях величины первичных параметров R и G очень малы Колебания в линиях без потерь

Определение:

Линии, в которых удовлетворяются условия Колебания в линиях без потерь называются линиями с пренебрежимо малыми потерями или линиями без потерь.

Такая идеализация справедлива для линий, работающих в области сверхвысоких частот (фидеров, измерительных линий, согласующих СВЧ устройств и т. д.). Она позволяет более ясно представить волновые процессы в длинных линиях и существенно упростить расчёты.

25.1.1. Вторичные параметры и уравнения передачи длинной линии без потерь

При условии равенства нулю первичных параметров R = 0 и G = 0 вторичные параметры линии без потерь принимают вид:

коэффициент распространения линии без потерь чисто мнимый:

Колебания в линиях без потерь

    коэффициент затухания равен нулю

Колебания в линиях без потерь

    коэффициент фазы линейно зависит от частоты

Колебания в линиях без потерь

    волновое сопротивление является чисто активным (резистивным)

Колебания в линиях без потерь

Уравнения передачи линии без потерь, описывающие распределение напряжений и токов в режиме гармонических колебаний, можно получить из выражений (24.16) и (24.17) после подстановки в них соответствующих вторичных параметров. Необходимо также учесть, что в теории длинных линий без потерь общепринято отсчитывать расстояние Колебания в линиях без потерь до выбранного сечения не от начала линии, а от её конца, как показано на рис. 25.1. Тогда, произведя в уравнениях (24.16) и (24.17) замены Колебания в линиях без потерь получаем:

Колебания в линиях без потерь      (25.1)

Группируя слагаемые в уравнениях (25.1) и пользуясь формулой Эйлера

Колебания в линиях без потерьприведём систему уравнений к более удобному виду:

Колебания в линиях без потерь         (25 2)

Выразим напряжение Колебания в линиях без потерь и ток Колебания в линиях без потерьчерез напряжение Колебания в линиях без потерь и ток Колебания в линиях без потерь падающей волны. Рассмотрим первое уравнение в (25.1):

Колебания в линиях без потерь

в котором стоящая в скобках дробь представляет собой коэффициент отражения р линии без потерь. Действительно,

Колебания в линиях без потерь

и согласно определению (24.15) имеем:

Колебания в линиях без потерь       (23.5)

Полученный результат позволяет записать выражение для комплексной амплитуды напряжения

Колебания в линиях без потерь       (25.4)

Аналогичные преобразования второго уравнения в (25.1) приводят к записи комплексной амплитуды тока в виде:

Колебания в линиях без потерь         (25.5)

Уравнения (25.4) и (25.5) являются уравнениями передачи длинной линии без потерь, которые удобно представить в виде системы уравнений:

Колебания в линиях без потерь        (25.6)

Важно:

в длинных линиях без потерь модуль коэффициента отражения при нагрузке линии на любой пассивный двухполюсник не может превышать единицы.

Колебания в линиях без потерь

Действительно, поскольку вещественная часть комплексного пассивного сопротивления нагрузки Колебания в линиях без потерь всегда не меньше нуля Колебания в линиях без потерь, то имеет место неравенство



Колебания в линиях без потерь         (25.7)


По этой причине амплитуда отражённой волны в линии без потерь при любой пассивной нагрузке не может превышать амплитуду падающей волны.

Режим бегущей волны (согласованной нагрузки) в линии без потерь

Рассмотрим частный случай, когда сопротивление нагрузки линии без потерь является чисто активным и равным волновому сопротивлению

Колебания в линиях без потерь

Понятно, что при этом условии отношение напряжения на нагрузке равно произведению волнового сопротивления на ток в нагрузке Колебания в линиях без потерь а уравнения передачи принимают вид:

Колебания в линиях без потерь        (25.8)

Переходя от комплексных амплитуд к мгновенным значениям колебаний, из (25.8) получаем:

Колебания в линиях без потерь          (25.9)

где Колебания в линиях без потерь — начальная фаза колебаний в конце линии.

Колебания в линиях без потерь

Из (25.9) можно сделать следующие выводы (рис. 25.2):

  • начальные фазы напряжения Колебания в линиях без потерь и тока Колебания в линиях без потерь в конце линии равны друг другу Колебания в линиях без потерь поскольку Колебания в линиях без потерь
  • отражённая волна отсутствует;
  • колебания напряжения и тока в любом сечении линии происходят в фазе;
  • амплитуды тока и напряжения остаются неизменными по всей линии.

Режим стоячих волн

Рассмотрим режим длинной линии, когда модуль коэффициента отражения равен единице:Колебания в линиях без потерь Это приводит к полному отражению падающей волны,

что согласно формуле коэффициента отражения для линии без потерь (25.7) возможно в трёх случаях:

  • линия замкнута накоротко Колебания в линиях без потерь;
  • линия разомкнута Колебания в линиях без потерь
  • линия нагружена на чисто реактивное сопротивление Колебания в линиях без потерь.

Изучим указанные варианты, для чего положим для простоты значение начальной фазы падающей волны в конце линии равным нулю Колебания в линиях без потерь и получим мгновенные значения напряжения и тока.

Обратимся к системе уравнений (25.6) и вновь рассмотрим уравнение для напряжения, где

Колебания в линиях без потерь

поэтому
 

Колебания в линиях без потерь


где Колебания в линиях без потерь — аргумент коэффициента отражения. Отсюда получаем мгновенные значения напряжения:

падающей волны

Колебания в линиях без потерь

отражённой волны

Колебания в линиях без потерь

Следовательно, мгновенное значение напряжения Колебания в линиях без потерь в линии без потерь имеет вид:

Колебания в линиях без потерь

Применение к последнему равенству известной формулы для суммы косинусов

Колебания в линиях без потерь

дает следующий результат:

Колебания в линиях без потерь       (25.11)

Аналогично, с использованием формулы для разности косинусов, можно получить выражение для тока:

Колебания в линиях без потерь

Изучим выражение (25.11). Оно отображает гармоническое колебание с частотой Колебания в линиях без потерь и амплитудой

Колебания в линиях без потерь

значения которой изменяются вдоль линии следующим образом:

в сечениях линии, где

Колебания в линиях без потерь

амплитуда гармонического напряжения принимает максимальное значение, вдвое превышающее амплитуду напряжения падающей волны;

в сечениях линии, где

Колебания в линиях без потерь

амплитуда напряжения равна нулю .

Картина распределения напряжения вдоль линии для двух моментов времени Колебания в линиях без потерь показана на рис. 25.3.

Рассмотренный режим колебаний в линии называется режимом стоячих волн.

Режим стоячих волн характеризуется (рис. 25.3):

    наличием в линии сечений, в которых амплитуда колебаний равна нулю, и сечений, в которых она максимальна; первые называются узлами, вторые — пучностями стоячей волны;

    удалённостью смежных узлов и смежных пучностей друг от друга на расстояние, равное половине длины падающей (отражённой) волны, что следует из (25.13) и (25.14);

    расстоянием между узлом и смежной пучностью, равным четверти длины волны;

В режиме короткого замыкания линии Колебания в линиях без потерь, поэтому Колебания в линиях без потерь

Колебания в линиях без потерь

    синфазностью колебаний напряжения в любых сечениях (точках), находящихся между смежными узлами;

    скачкообразным изменением фазы колебаний на Колебания в линиях без потерь при переходе через узел.

Анализируя выражение (25.12) для тока, получаем те же выводы, что и для напряжения, но узлы тока совпадают с пучностями напряжения, а пучности тока — с узлами напряжения, что показано (рис. 25.4) на примере распределения амплитуд напряжений и токов в короткозамкнутой линии (режим короткого замыкания): в конце линии расположен узел напряжения Колебания в линиях без потерь, которому соответствует пучность тока.

Распределение амплитуд и фаз можно найти из (25.11) и (25.12), если положить Колебания в линиях без потерь поскольку при коротком замыкании Колебания в линиях без потерь

Распределение амплитуд напряжений и токов в разомкнутой линии (режим холостого хода) показано на рис. 25.5: в конце линии располагаются узел тока и пучность напряжения.

Колебания в линиях без потерь

При нагрузке линии реактивным сопротивлением первый узел или первая пучность напряжения располагается на удалении четверти длины волны от конца линии.

Выводы:

  • в режиме стоячих волн не происходит рассеяния энергии, подведённой ко входу линии, поскольку в самой линии, по определению, отсутствуют потери R = G = 0, а сопротивление нагрузки, как указано в начале данного раздела, или равно нулю, или бесконечно велико, или чисто реактивно;
  • по этой причине разность фаз колебаний напряжения и тока в любом сечении линии равна Колебания в линиях без потерь что видно из сравнения выражения для напряжения (25.10) и для тока (25.11);
  • последнее означает, что входное сопротивление линии является чисто реактивным.

Режим смешанных волн

Изученные режимы бегущих и стоячих волн соответствуют предельным случаям, в первом из которых отражённая волна отсутствует Колебания в линиях без потерь а в других — амплитуды падающей и отражённой волн одинаковыКолебания в линиях без потерь во всех сечениях длинной линии.

Рассмотрим режим линии без потерь при несогласованной нагрузке, когда Колебания в линиях без потерь Ясно, что в таком случае отражённая волна присутствует, причём её амплитуда меньше амплитуды падающей волны.

На основании (25.10) запишем решение для мгновенного значения напряжения при Колебания в линиях без потерь

Колебания в линиях без потерь

где Колебания в линиях без потерь — аргумент коэффициента отражения.

Покажем, что это выражение описывает сумму бегущей и стоячей волн. Для этого в правой части уравнения вычтем и прибавим слагаемое Колебания в линиях без потерь


Колебания в линиях без потерь          (25.15)


Таким образом, в рассматриваемом режиме происходит наложение бегущей (первое слагаемое) и стоячей (второе слагаемое) волн. По этой причине подобный режим колебаний называется режимом смешанных волн. Графики распределения амплитуд напряжения и тока в данном режиме показаны на рис. 25.б.

В узлах напряжений стоячей волны, где Колебания в линиях без потерь амплитуда напряжения в линии совпадает с амплитудой бегущей волны и минимальна: Колебания в линиях без потерь

Т. е. равна разности амплитуд падающей и отражённой волн.

Колебания в линиях без потерь

Соответствующие сечения отстоят друг от друга на расстоянии, равном половине длины волны Колебания в линиях без потерь Пучности стоячей волны располагаются в тех сечениях, где Колебания в линиях без потерь т. е. там, где Колебания в линиях без потерьПодставляя в (25.15)

Колебания в линиях без потерь   получаем:


Колебания в линиях без потерь


Поскольку


Колебания в линиях без потерь

окончательно имеем:
 

Колебания в линиях без потерь

Следовательно, в сечениях, соответствующих пучностям стоячей волны, амплитуды падающей и отражённой волн складываются, и напряжение в этих сечениях максимально:

Колебания в линиях без потерь

В силу того, что в стоячей волне узлам напряжения соответствуют пучности тока и наоборот, то в режиме смешанных волн в сечениях, где амплитуда напряжения минимальна (максимальна), амплитуда тока максимальна (минимальна) и составляет:

Колебания в линиях без потерь

Определение:

Отношение минимальной и максимальной амплитуд колебаний напряжения (тока) в линии называется коэффициентом бегущей волны.

Колебания в линиях без потерь     (25.16)

Режиму бегущей волны соответствует Колебания в линиях без потерь а режиму стоячей волны Колебания в линиях без потерь

Входное сопротивление линии без потерь

Определение:

Входным сопротивлением линии Колебания в линиях без потерь в сечении, удалённом на расстояние Колебания в линиях без потерь от конца линии, называют отношение комплексных амплитуд напряжения и тока в этом сечении.

Согласно (24.33) имеем:

Колебания в линиях без потерь             (25.17)

Поскольку амплитуды падающей и отражённой волн в линии без потерь остаются, как было показано ранее, неизменными по всей длине линии, и амплитуды повторяются с периодом, равным половине длины волны, то и входное сопротивление линии обладает тем же периодом:

Колебания в линиях без потерь

что также видно из (25.17).

Действительно, вычисляя показатель правой экспоненты в сечении линии, равном Колебания в линиях без потерь, получаем:

Колебания в линиях без потерь

а при таком показателе значение экспоненты

Колебания в линиях без потерь

 не меняется.

Рассмотрим два важных для практики режима, используемые для определения первичных и вторичных параметров длинных линий при их строительстве и эксплуатации: режим КЗ и режим XX.

Режим короткого замыкания линии

Для этого режима коэффициент отражения Колебания в линиях без потерь а входное сопротивление, согласно (25.17),

Колебания в линиях без потерь           (25.18)

чисто реактивно. Это является следствием того, что электрическая энергия при коротком замыкании (КЗ) линии не рассеивается. График входного сопротивления в режиме КЗ (рис. 25.7) представляет собой обычную тангенсоиду как функцию координатыКолебания в линиях без потерь. В пучностях напряжений (узлах тока) сопротивление короткозамкнутой линии бесконечно велико (имеет место полюс сопротивления), а в узлах напряжения (пучностях тока) оно равно нулю (имеет место нуль сопротивления). На участке линии, длина которого равна половине длины волны, сопротивление линии изменяется от Колебания в линиях без потерь до Колебания в линиях без потерь что даёт возможность подобрать такой отрезок длинной линии без потерь, который при заданной длине волны (частоте колебаний) имел бы любое наперёд определённое реактивное сопротивление как индуктивного, так и ёмкостного характера.

Положение полюсов и нулей сопротивления зависит от частоты колебания, действующего в линии длиной Колебания в линиях без потерь. Эта зависимость объясняется тем, что коэффициент фазы Колебания в линиях без потерь является функцией частоты (24.6). Найдём частоты Колебания в линиях без потерь на которых располагаются полюсы сопротивления, для чего в (25.18) заменим Колебания в линиях без потерь на Колебания в линиях без потерь.

Колебания в линиях без потерь

Ясно, что функция Колебания в линиях без потерь обращается в бесконечность, когда её аргумент принимает значения Колебания в линиях без потерь При этом условии и равенстве (24.6) получаем выражение

Колебания в линиях без потерь       (25.19)

Отсюда первый полюс сопротивления расположен на частоте

Колебания в линиях без потерь         (25.20)

на которой короткозамкнутая линия ведет себя как параллельный колебательный LC-контур, имеющий резонансную частоту Колебания в линиях без потерь.

Режим холостого хода линии

В режиме холостого хода (XX) р = 1 входное сопротивление 

Колебания в линиях без потерь

также чисто реактивно. Его график представлен на рис. 25.8.

Сравнение графиков рис. 25.7 и 25.8 показывает, что один из них сдвинут относительно другого на четверть длины волны. Это естественно, поскольку разомкнутую на конце линию можно нарастить короткозамкнутым четвертьволновым отрезком, имеющим большое входное сопротивление, что никак не нарушит режима в линии.

Согласно (25.21) полюсы сопротивления в режиме XX линии длиной Колебания в линиях без потерь будут располагаться на частотах Колебания в линиях без потерь где Колебания в линиях без потерь т. е. на тех частотах, на которых располагаются нули сопротивления короткозамкнутой линии, а именно:

Колебания в линиях без потерь       (25.22)

Колебания в линиях без потерь

Выводы из разд. 25.4.1 и 25.4.2:

  • при любой из частот (25.19) и (25.22) по длине линии укладывается ровно Колебания в линиях без потерь четвертьволновых отрезков;
  • нули и полюсы сопротивления перемежаются (чередуются);
  • на частотах, на которых располагаются полюсы (нули) сопротивления короткозамкнутой линии, располагаются нули (полюсы)              разомкнутой линии;
  • сопротивление линии возрастает с ростом частоты.

Входное сопротивление линии с произвольной нагрузкой

Рассмотрим выражение (25.17) при произвольном комплексном сопротивлении нагрузки Колебания в линиях без потерь. Входное сопротивление будет принимать максимальное по модулю значение в тех сечениях линии, где числитель максимален, а знаменатель минимален. Это возможно, когда

Колебания в линиях без потерь

т. е. в сечениях

Колебания в линиях без потерь

В таких случаях входное сопротивление чисто активно и максимально:

Колебания в линиях без потерь

С другой стороны, входное сопротивление минимально по модулю в тех сечениях линии, где числитель минимален, а знаменатель максимален. Это возможно, когда

Колебания в линиях без потерь

т. е. в сечениях

Колебания в линиях без потерь

В таких случаях входное сопротивление также чисто активно, но минимально:

Колебания в линиях без потерь

Понятно, что расстояние между смежными сечениями линии, в которых её входное сопротивление чисто активно и максимально (минимально), равно половине длины волны в линии, поскольку на таком расстоянии относительно друг друга расположены максимумы (минимумы) амплитуды напряжения. А посредине между ними расположены минимумы (максимумы) активной части входного сопротивления линии.

Действительно, расстояние Колебания в линиях без потерь между смежными сечениями Колебания в линиях без потерь (или Колебания в линиях без потерь) составляет

Колебания в линиях без потерь

а расстояние Колебания в линиях без потерь между смежными сечениями Колебания в линиях без потерь и Колебания в линиях без потерь равно:

Колебания в линиях без потерь

В промежутках между этими сечениями линии её входное сопротивление является комплексным. Графики Колебания в линиях без потерь и Колебания в линиях без потерь показаны на рис. 25.9.

Колебания в линиях без потерь

Таким образом, вещественная составляющая входного сопротивления Колебания в линиях без потерь находится в границах:

Колебания в линиях без потерь

Примеры применения длинных линий с пренебрежимо малыми потерями

При синтезе разнообразных линейных электрических цепей частр существенную роль играет относительная ширина рабочей полосы частот Колебания в линиях без потерь, под которой понимают отношение рабочей полосы частот Колебания в линиях без потерь к среднегеометрической частоте рабочей полосы Колебания в линиях без потерь

Колебания в линиях без потерь

Чем меньше это отношение, тем уже относительная ширина. В большинстве практически важных случаев относительная ширина рабочей полосы частот, в которой используется линия с пренебрежимо малыми потерями, является весьма узкой. По этой причине можно без большой погрешности пользоваться характеристиками линии для среднегеометрической частоты рабочей полосы частот.

Такой "одночастотный" подход позволяет строить разнообразные устройства на отрезках длинных линий с пренебрежимо малыми потерями.

Металлический изолятор

Входное сопротивление короткозамкнутого четвертьволнового отрезка линии стремится к бесконечности (рис. 25.7):

Колебания в линиях без потерь

что позволяет использовать такой отрезок линии в качестве металлического изолятора на частоте Колебания в линиях без потерь, длина волны которой Колебания в линиях без потерь в четыре раза больше длины самого отрезка.

При наличии малых потерь (собственное затухание линии Колебания в линиях без потерь) мнимая составляющая входного сопротивления четвертьволнового отрезка равна нулю

Колебания в линиях без потерь

Колебания в линиях без потерь

поэтому такой отрезок обладает только вещественным сопротивлением

Колебания в линиях без потерь

которое значительно больше волнового сопротивления линии Колебания в линиях без потерь

Такие изоляторы по своим электрическим и конструктивно-механическим параметрам превосходят изоляторы из диэлектриков. Их используют для подвески двухпроводных воздушных фидерных линий (рис. 25.10): жёсткие металлические трубы или прутья подсоединяются к линии, их нижние концы заземляются, чем обеспечивается режим КЗ.

Важно:

для чётных гармоник Колебания в линиях без потерь рабочей частоты Колебания в линиях без потерь металлический изолятор представляет малое сопротивление, приближённо равное Колебания в линиях без потерь, поэтому такой отрезок может использоваться в качестве фильтра, подавляющего все чётные гармоники частоты Колебания в линиях без потерь Это объясняется следующим: в режиме КЗ на частотах, где у линии без потерь располагаются нули сопротивления Колебания в линиях без потерь входное сопротивление линии с малыми потерями оказывается равным (24.30)

Колебания в линиях без потерь

Колебательный контур

Колебательные системы техники сверхвысоких частот (СВЧ) не могут быть построены на катушках индуктивности и конденсаторах, поэтому взамен их используются отрезки линий с малыми потерями в режиме короткого замыкания или холостого хода.

Колебания в линиях без потерь

Согласно (25.20) короткозамкнутый отрезок линии (рис. 25.11) в области первого из полюсов сопротивления (рис. 25.7) эквивалентен параллельному колебательному контуру, имеющему резонансную частоту

Колебания в линиях без потерь

и резонансное сопротивление

Колебания в линиях без потерь

которое можно получить из общей формулы (24.33) при условии, что для короткозамкнутой линии Колебания в линиях без потерь

Ширину полосы пропускания такого колебательного контура на уровне 0,707 можно найти по приближённой формуле

Колебания в линиях без потерь

также получаемой из (24.33).

Добротность короткозамкнутого четвертьволнового отрезка

Колебания в линиях без потерь

может достигать нескольких тысяч, что по крайней мере на порядок выше добротности, достижимой в RLC-KOHTypax.

Линейный вольтметр

Определение:

Линейным вольтметром (рис. 25.12) называется измерительный прибор с малым входным сопротивлением Колебания в линиях без потерь, включённый через четвертьволновый отрезок линии.

Колебания в линиях без потерь

Подключение измерительного прибора к четвертьволновому отрезку образует практически короткозамкнутый отрезок, входное сопротивление которого (а потому и самого линейного вольтметра) становится очень большим. Такой прибор не оказывает заметного влияния на режим работы линии, а потому и на результаты измерений напряжения.

Действующие значения тока Колебания в линиях без потерьпротекающего через измерительный прибор, и напряжения Колебания в линиях без потерь подведённого к линейному вольтметру, связаны соотношением Колебания в линиях без потерь, что следует из уравнений (25.8) при Колебания в линиях без потерь Подобные приборы используются в технике СВЧ.

Трансформатор сопротивлений

В технике СВЧ типовым является каскадное включение линий, имеющих разные волновые сопротивления Колебания в линиях без потерь и Колебания в линиях без потерь (рис. 25.13). В связи с этим возникает задача согласования сопротивлений таких линий, т. е. преобразование, или трансформация указанных сопротивлений.

Для этого между двумя линиями включают согласующий трансформатор сопротивлений, представляющий собой четвертьволновый отрезок. Найдём, чему должно быть равно волновое сопротивление этого отрезка. Воспользуемся уравнениями передачи линии в форме (25.2) при условии, что Колебания в линиях без потерь, и запишем их для отрезка длиной Колебания в линиях без потерь

Колебания в линиях без потерь

Отсюда имеем входное

Колебания в линиях без потерь

и волновое

Колебания в линиях без потерь

сопротивления отрезка.

Но входное сопротивление отрезка равно волновому сопротивлению левой линии Колебания в линиях без потерь а сопротивление его нагрузки равно волновому сопротивлению правой линии Колебания в линиях без потерь поэтому волновое сопротивление отрезка равно корню квадратному из произведения волновых сопротивлений каскадно включаемых линий:

Колебания в линиях без потерь

Четверть и полуволновые отрезки длинных линий применяются в теории и практике волновых аналоговых фильтров, рассматриваемых в лекции 45.